02热载流子通过发射和吸收声子，与晶格进行能量交换。
03本文讨论非晶材料中局域声子存在条件及其态密度估计.
04第二型的声子会慢下来，倒转方向，然后又开始回头朝上游走。
05至于第三型的声子则会加速，超过长波的声速，然后穿越视界。
06也就是说，离子改质对电子或声子传导的导热性质并无加乘效果。
07因此，这些材料就可以阻挡以热量形式存在的声子，并将它们反射回去。
08首先，我们拓展层间多重散射理论到二维声子晶体，计算其反射和透射系数。
090 通过把声源放置在二维声子晶体共振腔内,我们获得具有半强角宽低于6度的辐射场.
10然而这些介质中的磁性激发和声子一样是能够与入射光发生作用，造成非弹性散射的。
11他将人们对声子的早期科学认识，和对电与光现象背后的电子和光子的认识进行了比较。
12这种震动可以被看做叫做声子的量子物体，对于噪音的研究说到底都是对声子物理的理解。
13声子，量子模式的振动，起到了关键作用，因为他们是主要的方法，使热传导发生在绝缘固体。
14我率先尝试量测在诸如方解石的晶体里，高频率振荡激发态（声子）的寿命，却看到有白光产生。
15运用散射矩阵方法，研究了在低温下量子波导宽度变化和长度L的变化对声学声子输运系数的影响。
16这种新材料所反射出来的声子对应于低频率的热量，因此这种材料只有在低于冰点温度下才起作用。
17指出具有十次对称轴的准晶的声子型三阶非线性弹性系数张量具有围绕十次对称轴的任意旋转对称性。
18研究结果表明，激子-纵光学声子相互作用通过屏蔽的库仑势减少了激子结合能及其相应的斯塔克能移。
19每个晶体结构由相间的二氧化硅层和高分子聚合材料层组成，相同材料层之间的间距与声子的波长相匹配。
20进一步导出了膜内屯子与光学声子相互作用的哈密顿量，重点讨论了电子与表面光学声子相互作用的性质。
21指出能量转换特性的最重要的弛豫过程是电子-声子相互作用，决定了由电子载流子系统到晶格的能量转换。
22采用线性组合算符和幺正变换方法，研究了非对称量子点中电子和体纵光学声子强耦合下束缚磁极化子的性质。
23引用石墨经验力常数计算碳纳米管声子色散关系时，必须处理由二维平面卷曲形成三维实体纳米管所引入的问题。
24回头一看,黑胖子又从车里出来了,手里拎着五连发,单手握住唧筒用力一抖,哗啦一声子弹上膛,冲着刘汉东就过来了。
25利用格林函数方法研究了磁振子-声子相互作用下的一维绝缘铁磁链的磁振子谱，计算了布里渊区的磁振子色散曲线。
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